核聚變與等離子體物理最新期刊目錄

ITER PF6大型超導(dǎo)磁體線圈吊裝精密準(zhǔn)直測(cè)量關(guān)鍵技術(shù)————作者：顧永奇;鄭元陽(yáng);袁忠;王琳;鄧?yán)?李志虎;ITER TAC1 項(xiàng)目聯(lián)合體團(tuán)隊(duì);

摘要：PF6超導(dǎo)磁體線圈是ITER裝置上首個(gè)吊裝且重量最重的磁體線圈，其吊裝精度直接影響后續(xù)部件的安裝。根據(jù)ITER總裝廠房和裝置大廳的結(jié)構(gòu)狀況、基準(zhǔn)分布和通視條件等，通過(guò)對(duì)線圈吊具負(fù)載變形測(cè)試、吊裝測(cè)試、線圈方位調(diào)整、吊裝路徑、最終定位等階段的準(zhǔn)直測(cè)量過(guò)程進(jìn)行的模擬測(cè)量分析，簡(jiǎn)化了測(cè)量方案，優(yōu)化了準(zhǔn)直測(cè)量關(guān)鍵步驟，保證了ITER TAC1項(xiàng)目進(jìn)度。實(shí)現(xiàn)了PF6線圈一次性吊裝落位精度±4mm的要求，經(jīng)評(píng)...

氮化硼陶瓷105GHz/1MW微波透射窗的研究————作者：王超;黃梅;陳罡宇;陳程;

摘要：利用開放腔法測(cè)量了105GHz/1MW ECRH系統(tǒng)氮化硼陶瓷微波透射窗的介電參數(shù)，研究了其相對(duì)介電常數(shù)的變化以及加工精度對(duì)窗片性能的影響。通過(guò)模擬仿真得到功率沉積后窗片溫度的分布，確定在1MW功率下對(duì)氮化硼陶瓷應(yīng)用的脈沖寬度。通過(guò)低功率測(cè)試獲得了最佳的窗片厚度，為下一步焊接封裝做好了準(zhǔn)備

磁約束聚變堆核安全系統(tǒng)研究與設(shè)計(jì)————作者：王芬;張龍;曹啟祥;趙奉超;周冰;王艷靈;

摘要：建造聚變堆必須要考慮核安全系統(tǒng)的設(shè)計(jì)，聚變堆最大的安全問(wèn)題是高能中子和氚的包容。對(duì)磁約束聚變堆的特點(diǎn)進(jìn)行了分析，提出了磁約束聚變堆的核安全功能、核安全系統(tǒng)組成，包括包容系統(tǒng)、多層屏蔽以及包容的保護(hù)功能、支持功能；探討了氚防護(hù)措施；針對(duì)現(xiàn)有核安全標(biāo)準(zhǔn)中安全部件分級(jí)方法對(duì)于聚變堆過(guò)于復(fù)雜，提出了一種新的分級(jí)方法，針對(duì)聚變?cè)O(shè)施上的縱深防御層次給出了每一層次對(duì)應(yīng)的目標(biāo)和措施。可對(duì)未來(lái)聚變堆的核安全系統(tǒng)設(shè)計(jì)...

磁場(chǎng)位形對(duì)內(nèi)交換模不穩(wěn)定性影響的研究————作者：高正坤;楊文軍;龔學(xué)余;鐘翊君;

摘要：基于J-TEXT裝置參數(shù)，采用VMEC程序，設(shè)計(jì)了4種等離子體電流分布與安全因子分布的磁場(chǎng)位形。使用Mercier判據(jù)來(lái)對(duì)不同磁場(chǎng)位形下的內(nèi)交換模不穩(wěn)定性進(jìn)行判定，分析了4種磁剪切——正磁剪切、無(wú)磁剪切、反磁剪切和弱正剪切對(duì)Mercier判據(jù)的影響，發(fā)現(xiàn)正磁剪切抑制內(nèi)交換模不穩(wěn)定性的效果最好，而且正磁剪切越強(qiáng)烈，其對(duì)內(nèi)交換模不穩(wěn)定性的抑制作用越好

EAST上外偏濾器靶板粒子流分布與中性氣體壓強(qiáng)關(guān)系的實(shí)驗(yàn)研究————作者：趙平安;丁芳;張青;余林;孟令義;胡振華;王亮;余耀偉;丁銳;羅廣南;

摘要：托卡馬克偏濾器的擋板結(jié)構(gòu)可以增強(qiáng)偏濾器的粒子封閉性，但也可能會(huì)阻擋刮削層中部分粒子流進(jìn)入偏濾器，這會(huì)影響偏濾器靶板粒子流的分布。研究靶板粒子流分布與中性氣壓的關(guān)系，有助于優(yōu)化等離子體位形，促進(jìn)偏濾器脫靶，并改善與主等離子體的兼容性。計(jì)算EAST偏濾器表面的粒子流變化與中性氣壓變化之間的相關(guān)性系數(shù)，研究了在典型的低雜波加熱和RMP調(diào)制兩種條件下，這種相關(guān)性系數(shù)與偏濾器表面不同位置的依賴關(guān)系。結(jié)果顯示...

外界磁場(chǎng)和天線構(gòu)型對(duì)射頻等離子體微放電的影響研究————作者：張金恒;萇磊;楊鑫;周海山;羅廣南;

摘要：利用HELIC程序，研究了磁場(chǎng)和天線構(gòu)型對(duì)射頻微放電的影響。在天線方位角模數(shù)m=0和m=1兩類典型模式下，外界磁場(chǎng)總是通過(guò)影響射頻電場(chǎng)的分布影響天線的功率沉積分布，其中m=1的半螺旋（half helix）天線在達(dá)到臨界磁場(chǎng)（10mT）后，軸向上的功率沉積分布由單峰轉(zhuǎn)變?yōu)殡p峰分布，且峰值主要分布在天線的兩側(cè)；而m=0的環(huán)形（loop）天線在外界磁場(chǎng)達(dá)到臨界值（1mT）后，主要呈現(xiàn)為一個(gè)單峰分布，且...

《核聚變與等離子體物理》征稿簡(jiǎn)則

摘要：<正>《核聚變與等離子體物理》(季刊)是中國(guó)核學(xué)會(huì)核聚變與等離子體物理學(xué)會(huì)會(huì)刊,是中文物理學(xué)類、原子能技術(shù)類核心期刊,由核工業(yè)西南物理研究院主辦,1980年創(chuàng)刊,國(guó)內(nèi)外公開發(fā)行�！逗司圩兣c等離子體物理》是《萬(wàn)方數(shù)據(jù)——數(shù)字化期刊群》源刊、《中國(guó)學(xué)術(shù)期刊(光盤版)》源刊、《中國(guó)科技期刊數(shù)據(jù)庫(kù)》源刊、《中國(guó)科學(xué)引文索引》源刊、《中國(guó)學(xué)術(shù)期刊文摘(中文版)》源刊和《中國(guó)學(xué)術(shù)期刊文摘(英文版)...

基于測(cè)量數(shù)據(jù)的虛擬裝配技術(shù)在ITER校正場(chǎng)線圈裝配中的應(yīng)用————作者：袁忠;顧永奇;鄭元陽(yáng);王琳;鄧?yán)?馬國(guó)江;

摘要：ITER底部校正場(chǎng)線圈(BCC)的預(yù)裝配是繼PF6/PF5線圈預(yù)裝配后，ITER總裝現(xiàn)場(chǎng)又一個(gè)大型磁體線圈裝配的關(guān)鍵里程碑。由于BCC將預(yù)裝在PF6和饋線環(huán)之間，裝配間隙狹小，以及其自身形狀的不規(guī)則性和裝配精度要求高等因素，導(dǎo)致BCC的吊裝定位成為施工難點(diǎn)。因而發(fā)展了基于準(zhǔn)直測(cè)量數(shù)據(jù)的虛擬裝配技術(shù)。根據(jù)ITER預(yù)裝大廳內(nèi)已安裝部件的空間位置測(cè)量數(shù)據(jù)、基準(zhǔn)分布和通視條件，利用BCC交付時(shí)的輪廓測(cè)量數(shù)...

HL-3裝置垂直湯姆遜散射系統(tǒng)激光傳播特性的研究————作者：龔少博;張通川;郭文平;侯智培;翟文延;劉春華;鄧必河;石中兵;鐘武律;許敏;段旭如;

摘要：HL-3裝置上發(fā)展了一套垂直邊緣湯姆遜散射診斷系統(tǒng)，該系統(tǒng)采用波長(zhǎng)1064nm、能量0.6～2J、重復(fù)頻率30Hz、脈沖寬度15ns的Nd:YAG激光作為診斷光束。入射激光垂直穿過(guò)等離子體區(qū)域，在水平方向上收集散射光信號(hào)。對(duì)Nd:YAG激光傳播特性進(jìn)行了實(shí)驗(yàn)研究，利用非理想高斯光束傳播方程對(duì)實(shí)驗(yàn)數(shù)據(jù)進(jìn)行了擬合，得到了入射激光的束腰半徑、束腰位置及品質(zhì)因子等重要參數(shù)。基于實(shí)驗(yàn)獲得的入射激光參數(shù)，設(shè)計(jì)...

EAST密度臺(tái)基對(duì)線性剝離氣球模穩(wěn)定性的影響————作者：劉志洋;王一豐;李永亮;張濤;王敏銳;臧慶;劉海慶;徐國(guó)盛;

摘要：為了理解臺(tái)基密度分布相關(guān)參數(shù)(分界面密度、臺(tái)基頂部密度和歸一化臺(tái)基頂部碰撞率)對(duì)臺(tái)基區(qū)線性剝離氣球模穩(wěn)定性的影響，基于EAST實(shí)驗(yàn)數(shù)據(jù)并利用ELITE程序進(jìn)行了模擬研究。研究表明，隨著分界面密度的降低(保持臺(tái)基溫度分布不變)，臺(tái)基從高環(huán)向模數(shù)主導(dǎo)的氣球模邊界附近逐漸移動(dòng)到較低環(huán)向模數(shù)主導(dǎo)的剝離模邊界附近，這主要是因?yàn)榉纸缑婷芏冉档停�使壓�?qiáng)梯度增加，離子逆磁頻率增加，導(dǎo)致高環(huán)向模數(shù)的氣球模更加穩(wěn)定；...

Ti涂層對(duì)Be/CuCrZr熱等靜壓擴(kuò)散連接的影響————作者：王海龍;唐江科;朱盈喜;胡桉得;

摘要：采用熱等靜壓擴(kuò)散連接（HIPB）方法對(duì)Be和CuCrZr合金進(jìn)行擴(kuò)散連接，利用超聲無(wú)損檢測(cè)（UT）、SEM、EDS、XRD、硬度計(jì)及材料性能實(shí)驗(yàn)機(jī)對(duì)界面連接情況、微觀組織形貌、元素分布、物相組成、顯微硬度及剪切強(qiáng)度進(jìn)行了分析表征。結(jié)果表明：在580℃/150MPa/2h條件下可實(shí)現(xiàn)Be/CuCrZr合金的有效連接，接頭剪切強(qiáng)度達(dá)到110MPa,Be和CuCrZr界面結(jié)合良好且平整光滑，無(wú)連接裂紋；...

CFQS仿星器線圈中電磁力的優(yōu)化研究————作者：許峻銘;劉海峰;

摘要：研究了線圈的有限尺寸效應(yīng)對(duì)工程及磁場(chǎng)位形特性的影響，如面扭轉(zhuǎn)、線扭轉(zhuǎn)、曲率、電磁力，以及磁拓?fù)浣Y(jié)構(gòu)。通過(guò)改變線圈截面的形狀，設(shè)計(jì)了多套無(wú)面扭轉(zhuǎn)的三維線圈系統(tǒng)，并對(duì)這些線圈系統(tǒng)進(jìn)行了綜合研究與分析，提出一種新的對(duì)于有限尺寸線圈系統(tǒng)的優(yōu)化方法。與原有線圈設(shè)計(jì)相比，利用該方法優(yōu)化后的線圈系統(tǒng)，具有更低的電磁力和優(yōu)化的線圈構(gòu)形，并可以精確產(chǎn)生約束等離子體的三維目標(biāo)磁場(chǎng)位形

平板型偏濾器靶板模塊在20MW·m^-2高熱負(fù)荷作用下的數(shù)值模擬研究————作者：牟南瑜;馮明馳;林倩倩;鄭太雄;姚達(dá)毛;

摘要：偏濾器作為磁約束核聚變堆的關(guān)鍵部件之一，必須承受高循環(huán)的熱、機(jī)械載荷以及中子輻照，這將對(duì)其壽命產(chǎn)生巨大的影響，進(jìn)而影響聚變堆的實(shí)際運(yùn)行安全。選擇較適合聚變堆環(huán)境的平板型KW/ODS-Cu/RAFM偏濾器模塊，在20MW·m^-2高熱負(fù)荷作用下對(duì)其進(jìn)行了結(jié)構(gòu)、傳熱和熱疲勞分析，得到了該偏濾器模塊的溫度以及應(yīng)力應(yīng)變分布，并根據(jù)Manson-Coffin公式計(jì)算出該模塊的熱疲勞壽命。...

橫向傾斜磁場(chǎng)作用下鐵磁低活化鋼矩形管道內(nèi)磁流體流動(dòng)的分析————作者：董鎧瑋;王俊;王曉宇;武興華;郭禮凱;

摘要：為了研究液態(tài)金屬包層在強(qiáng)磁場(chǎng)中的磁流體特性，基于多物理場(chǎng)仿真軟件COMSOL開發(fā)了二維MHD計(jì)算程序，并利用該程序?qū)�橫向磁場(chǎng)作用下矩形管道內(nèi)液態(tài)金屬流動(dòng)進(jìn)行了數(shù)值模擬。在充分發(fā)展流動(dòng)模型基礎(chǔ)上，研究了使用低活化鐵素體馬氏體鋼作為管道材料對(duì)流動(dòng)狀態(tài)的影響，以及橫向磁場(chǎng)方向和強(qiáng)度對(duì)平均速度的影響。結(jié)果表明，使用低活化鋼作為管壁材料對(duì)速度分布特征的影響較�。坏凸�特曼數(shù)和大磁場(chǎng)傾斜角度下對(duì)平均速度的影響更...

EAST上鋰粉流量動(dòng)態(tài)注入對(duì)燃料再循環(huán)影響研究————作者：汪哲;吳凱;黃耀;徐偉;孫震;黃明;周之泰;管艷紅;陳躍;左桂忠;胡建生;

摘要：磁約束聚變裝置等離子體放電中燃料粒子再循環(huán)的控制對(duì)于長(zhǎng)脈沖高參數(shù)等離子體的穩(wěn)定運(yùn)行至關(guān)重要。為探索不同流量的鋰粉注入對(duì)燃料粒子再循環(huán)的控制效果，升級(jí)了鋰粉控制系統(tǒng)以實(shí)現(xiàn)單次等離子體放電中鋰粉流量大小的實(shí)時(shí)主動(dòng)調(diào)節(jié)。臺(tái)面測(cè)試結(jié)果表明，鋰粉流量與控制電壓滿足線性關(guān)系。在此基礎(chǔ)上，在EAST裝置開展了鋰粉流量動(dòng)態(tài)變化注入對(duì)燃料再循環(huán)的控制實(shí)驗(yàn)，結(jié)果表明，該系統(tǒng)在單次等離子體放電過(guò)程中實(shí)時(shí)改變了鋰粉注入流...

托卡馬克安全因子對(duì)鋸齒模影響的數(shù)值模擬研究————作者：肖政;楊錦宏;任珍珍;楚家璇;張培杰;鄺俊;汪衛(wèi)華;

摘要：利用動(dòng)理學(xué)-磁流體混合模型程序M3D-K，數(shù)值模擬研究了安全因子以及電阻率對(duì)鋸齒不穩(wěn)定性的影響。模擬結(jié)果表明：(1)線性增長(zhǎng)率隨q=1面位置的增大而減小，隨q=1面磁剪切的增大而增大，隨電阻率的增大而增大；(2)鋸齒周期隨q=1面位置的增大而增大，隨q=1面磁剪切的增大而減小，隨電阻率的增大而減�。�(3)鋸齒振幅隨q=1面位置增大而增大，隨q=1面磁剪切的增大先增大后減小，隨電阻率的增大而增大。結(jié)...

等離子體壓強(qiáng)和環(huán)向旋轉(zhuǎn)對(duì)電阻內(nèi)扭曲模的線性增長(zhǎng)率影響————作者：楚家璇;楊錦宏;任珍珍;肖政;張培杰;鄺俊;汪衛(wèi)華;

摘要：利用三維環(huán)形非線性磁流體代碼CLT，數(shù)值研究了等離子體壓強(qiáng)及環(huán)向旋轉(zhuǎn)對(duì)電阻性內(nèi)扭曲模(RIKM)線性增長(zhǎng)率的影響。結(jié)果表明：(1) RIKM線性增長(zhǎng)率隨q=1有理面等離子體壓強(qiáng)的增大而減小(致穩(wěn))，隨該處壓強(qiáng)梯度增大而增大(解穩(wěn))。因此，對(duì)于一般的等離子體壓強(qiáng)剖面分布，在致穩(wěn)與解穩(wěn)因素共同作用下，存在一個(gè)臨界比壓值使得RIKM線性增長(zhǎng)率最小。(2)壓強(qiáng)分布峰化度越大，臨界比壓越小。當(dāng)壓強(qiáng)分布峰化度...

Nb₃Sn超導(dǎo)磁體絕緣用HS/6玻璃纖維改性實(shí)驗(yàn)研究————作者：熊秋月;劉志宏;孫靜;陳文革;閆朝輝;

摘要：為提高HS/6高強(qiáng)玻璃纖維復(fù)合材料的電絕緣性能以滿足Nb₃Sn超導(dǎo)磁體的使用要求，對(duì)HS/6高強(qiáng)玻璃纖維進(jìn)行除碳和表面改性處理。研究發(fā)現(xiàn)，經(jīng)過(guò)500℃/4h的除碳工藝后，HS/6高強(qiáng)玻璃纖維表面的碳含量降低了約80%，隨后采用質(zhì)量比為8:100的棕櫚酸溶液進(jìn)行表面改性處理，改性處理后的HS/6高強(qiáng)玻璃纖維表面的碳含量較除碳纖維的提高了26.93%。改性處理后的HS/6高強(qiáng)玻璃...

時(shí)間分步平均法求解1D LPIC中的電流密度————作者：李夢(mèng)超;郭勇;榮垂才;陳維;黃駿;王興權(quán);

摘要：在一維(1D)的激光等離子體仿真(LPIC)中，提出了一種針對(duì)粒子有效停留時(shí)間、對(duì)格點(diǎn)附近不同位置的粒子采用不同的分配權(quán)重進(jìn)行分步求解的時(shí)間分步平均方法，即在格點(diǎn)分布方向(激光傳播方向，x方向)電流密度由電流連續(xù)性方程求出，在垂直方向(y與z方向)，用時(shí)間分步平均法求解電荷平均密度■，然后利用■和■求解電流密度的方法。在粒子云一階權(quán)重分配的情況下，該方法得到的電流密度與大多數(shù)LPIC一階電流密度一...

U型耦合管道內(nèi)液態(tài)金屬M(fèi)HD效應(yīng)研究————作者：呂欣婷;張秀杰;王磊;孫振超;趙耀;

摘要：針對(duì)液態(tài)包層中常見(jiàn)的U型導(dǎo)電耦合管道內(nèi)液態(tài)金屬三維磁流體動(dòng)力學(xué)(MHD)流動(dòng)，利用自主開發(fā)的低磁雷諾數(shù)下液態(tài)金屬磁流體流動(dòng)的計(jì)算程序，獲得了外加磁場(chǎng)和流體管道在不同傾斜角工況下管道內(nèi)液態(tài)金屬的流速、感應(yīng)電流和壓力分布。結(jié)果表明，U型耦合管道內(nèi)液態(tài)金屬的MHD流動(dòng)中耦合段的耦合效應(yīng)使MHD壓降明顯增大，是相同參數(shù)下單根管道內(nèi)壓降的2.4倍左右。在U型耦合管流動(dòng)轉(zhuǎn)向處，部分中心流體區(qū)產(chǎn)生與初始流向相反...

　　核聚變與等離子體物理來(lái)自網(wǎng)友的投稿評(píng)論：

• 奔跑的辣椒醬

  大概審稿3個(gè)月吧

  2025-05-23 17:05:07
• Yangming_ak

  請(qǐng)問(wèn)該刊初審大概需要多久呀
   

  2025-05-23 17:05:04
• 畫個(gè)圈圈兜住幸福

  第一次投稿就被錄用了，審稿專家意見(jiàn)非常專業(yè)！雜志社效率高，從投稿到見(jiàn)刊不到四個(gè)月，不愧是核心期刊！

  2025-05-12 16:05:15

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